篇一 ：热力学与统计物理复习总结及相关试题
《热力学与统计物理》考试大纲
第一章 热力学的基本定律
基本概念：平衡态、热力学参量、热平衡定律
温度，三个实验系数（α，β，
）转换关系，物态方程、功及其计算，热力学第一定律（数学表述式）热容量（C，CV，Cp的概念及定义），理想气体的内能，焦耳定律，绝热过程及特性，热力学第二定律（文字表述、数学表述），可逆过程克劳修斯不等式，热力学基本微分方程表述式，理想气体的熵、熵增加原理及应用。
综合计算：利用实验系数的任意二个求物态方程，熵增（ΔS）的计算。
第二章 均匀物质的热力学性质
基本概念：焓（H），自由能F，吉布斯函数G的定义，全微公式，麦克斯韦关系（四个）及应用、能态公式、焓态公式，节流过程的物理性质，焦汤系数定义及热容量（Cp）的关系，绝热膨胀过程及性质，特性函数F、G，空窖辐射场的物态方程，内能、熵，吉布函数的性质。
综合运用：重要热力学关系式的证明，由特性函数F、G求其它热力学函数（如S、U、物态方程）
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篇二 ：热力学统计知识点
1.热力学第二定律的克劳修斯表述：不可能把热量由低温物体传到高温物体而不引起其他变化。开尔文表述：不可能从单一热源吸收热量使之完全变成有用功而不引起其它变化。
2.准静态过程：热力学过程中任何一个中间过程都在无限接近平衡状态的过程。
3.可逆过程：某一系统在某一过程由状态1变为状态2后如果能使系统和环境都完全复原，同时消除原过程对环境产生的一切影响。
4.特性函数：如果选择适当的变量。只要知道单个热力学函数就可以通过求偏导数而求得均匀系统的全部热力学函数从而把系统的平衡性质完全确定。
5.熵增加原理：系统经可逆绝热过程熵不变，经不可逆绝热过程熵增加。在绝热过程中，熵减小是不可能实现的、
6.等概率原理：对于处在平衡态的孤立系统，系统可能的微观状态数出现的概率相等。
7.粒子全同性原理：全同粒子是不可分辨的，在含有许多全同粒子的系统中，将任何两个相同粒子加以对换，不改变整个系统圆微观状态。
8.能量均分定理：对于处在温度为T的平衡态的经典系统，粒子能量中每个平方相的平均值等于 kT/2
9.玻色-爱因斯坦凝聚：无相互作用的玻色子在足够低的温度下，将发生相变，即全部玻色子会分布在相同的最低能级上。当玻色系统的温度低于某特定温度T时，粒子向零能级e0聚集的现象，称为玻色爱因斯坦凝聚，T称为凝聚温度。
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篇三 ：热力学统计物理各章重点总结
第一章
1、 与其他物体既没有物质交换也没有能量交换的系统称为孤立系；
2、 与外界没有物质交换，但有能量交换的系统称为闭系；
3、 与外界既有物质交换，又有能量交换的系统称为开系；
4、 平衡态的特点：1.系统的各种宏观性质都不随时间变化；2.热力学的平衡状态是一种动的平衡，常称为热动平
衡；3.在平衡状态下，系统宏观物理量的数值仍会发生或大或小的涨落；4.对于非孤立系，可以把系统与外界
合起来看做一个复合的孤立系统，根据孤立系统平衡状态的概念推断系统是否处在平衡状态。
5、 参量分类：几何参量、力学参量、化学参量、电磁参量
6、 温度：宏观上表征物体的冷热程度；微观上表示分子热运动的剧烈程度
7、 第零定律：如果物体A和物体B各自与处在同一状态的物体C达到热平衡，若令A与B进行热接触，它们也将
处在热平衡，这个经验事实称为热平衡定律
8、 t=T-273.5
9、 体胀系数、压强系数、等温压缩系数、三者关系
10、 理想气体满足：玻意耳定律、焦耳定律、阿氏定律、道尔顿分压
11、 准静态过程：进行得非常缓慢的过程，系统在过程汇总经历的每一个状态都可以看做平衡态。
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篇四 ：热力学与统计物理复习总结级相关试题
《热力学与统计物理》考试大纲
第一章 热力学的基本定律
基本概念：平衡态、热力学参量、热平衡定律
温度，三个实验系数（α，β，
）转换关系，物态方程、功及其计算，热力学第一定律（数学表述式）热容量（C，CV，Cp的概念及定义），理想气体的内能，焦耳定律，绝热过程及特性，热力学第二定律（文字表述、数学表述），可逆过程克劳修斯不等式，热力学基本微分方程表述式，理想气体的熵、熵增加原理及应用。
综合计算：利用实验系数的任意二个求物态方程，熵增（ΔS）的计算。
第二章 均匀物质的热力学性质
基本概念：焓（H），自由能F，吉布斯函数G的定义，全微公式，麦克斯韦关系（四个）及应用、能态公式、焓态公式，节流过程的物理性质，焦汤系数定义及热容量（Cp）的关系，绝热膨胀过程及性质，特性函数F、G，空窖辐射场的物态方程，内能、熵，吉布函数的性质。
综合运用：重要热力学关系式的证明，由特性函数F、G求其它热力学函数（如S、U、物态方程）
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篇五 ：热力学统计物理各章重点总结
热力学·统计物理第四版
各章重点
题型
填空10
简答4
计算4
6、7、8章各一个大题，1-5章一个大题
符号：
T：热力学温度
t：摄氏温度
S：熵
α：体胀系数
β：压强系数
W：功
U：内能
H：焓
F：自由能
G：吉布斯函数
第一章
1、 与其他物体既没有物质交换也没有能量交换的系统称为孤立系；
2、 与外界没有物质交换，但有能量交换的系统称为闭系；
3、 与外界既有物质交换，又有能量交换的系统称为开系；
4、 平衡态的特点：1.系统的各种宏观性质都不随时间变化；2.热力学的平衡状态是一种动的平衡，常称为热动平衡；3.在平衡状态下，系统宏观物理量的数值仍会发生或大或小的涨落；4.对于非孤立系，可以把系统与外界合起来看做一个复合的孤立系统，根据孤立系统平衡状态的概念推断系统是否处在平衡状态。
5、 参量分类：几何参量、力学参量、化学参量、电磁参量
6、 温度：宏观上表征物体的冷热程度；微观上表示分子热运动的剧烈程度
7、 第零定律：如果物体A和物体B各自与处在同一状态的物体C达到热平衡，若令A与B进行热接触，它们也将处在热平衡，这个经验事实称为热平衡定律
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篇六 ：热力学与统计物理复习总结级相关试题
热力学统计物理复习
第一部分 简答题
1. 热力学第二定律的两种表述及其本质：克劳修斯（Clausius）的说法不可能把热从低温物体传到高温物体，而不引起其它变化，开尔文（Kelvin）的说法：“不可能从单一热源取出热使之完全变为功，而不发生其它的变化。” 后来被奥斯特瓦德(Ostward)表述为：“第二类永动机是不可能造成的”
其本质是一切实际过程都是不可逆的，都具有方向性。
2. 熵判据：孤立系统中发生的不可逆过程，一定是朝着熵增加的方向进行的，当熵达到极大时，系统达到热力学平衡态，孤立系统中的熵的这一性质可以作为判定系统是否处于热平衡状态的依据，故称之为熵判据。
3. 单元复相系平衡条件包括哪些？1、由等温等压系统---吉布斯判据（当吉布斯函数减至最小时，系统达到平衡；整个系统达到平衡时，两相中的化学势都必须相等。
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篇七 ：热力学与统计物理复习总结级相关试题
热力学统计物理复习
第一部分 简答题
1. 热力学第二定律的两种表述及其本质：克劳修斯（Clausius）的说法不可能把热从低温物体传到高温物体，而不引起其它变化，开尔文（Kelvin）的说法：“不可能从单一热源取出热使之完全变为功，而不发生其它的变化。” 后来被奥斯特瓦德(Ostward)表述为：“第二类永动机是不可能造成的”
其本质是一切实际过程都是不可逆的，都具有方向性。
2. 熵判据：孤立系统中发生的不可逆过程，一定是朝着熵增加的方向进行的，当熵达到极大时，系统达到热力学平衡态，孤立系统中的熵的这一性质可以作为判定系统是否处于热平衡状态的依据，故称之为熵判据。
3. 单元复相系平衡条件包括哪些？1、由等温等压系统---吉布斯判据（当吉布斯函数减至最小时，系统达到平衡；整个系统达到平衡时，两相中的化学势都必须相等。
4. 近独立粒子系统：粒子之间的相互作用很弱，相互作用的平均能量远小于单个粒子的平均能量，因而可以忽略粒子之间的相互作用。
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篇八 ：系统动力学(自己总结)
系统动力学
1. 系统动力学的发展
系统动力学（简称SD—system dynamics）的出现于1956年，创始人为美国麻省理工学院的福瑞斯特教授。系统动力学是福瑞斯特教授于1958年为分析生产管理及库存管理等企业问题而提出的系统仿真方法，最初叫工业动态学。是一门分析研究信息反馈系统的学科，也是一门认识系统问题和解决系统问题的交叉综合学科。从系统方法论来说：系统动力学是结构的方法、功能的方法和历史的方法的统一。它基于系统论，吸收了控制论、信息论的精髓，是一门综合自然科学和社会科学的横向学科。
系统动力学的发展过程大致可分为三个阶段：
1）系统动力学的诞生—20世纪50-60年代
由于SD这种方法早期研究对象是以企业为中心的工业系统，初名也就叫工业动力学。这阶段主要是以福雷斯特教授在哈佛商业评论发表的《工业动力学》作为奠基之作，之后他又讲述了系统动力学的方法论和原理，系统产生动态行为的基本原理。后来，以福雷斯特教授对城市的兴衰问题进行深入的研究，提出了城市模型。
2）系统动力学发展成熟—20世纪70-80
这阶段主要的标准性成果是系统动力学世界模型与美国国家模型的研究成功。这两个模型的研究成功地解决了困扰经济学界长波问题，因此吸引了世界范围内学者的关注，促进它在世界范围内的传播与发展,确立了在社会经济问题研究中的学科地位。
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