实验十 用透射光栅测定光波的波长及光栅的参数
光在传播过程中的反射、折射、衍射、散射等物理现象都与角度有关,一些光学量如折射率、波长、衍射条纹的极大和极小位置等都可以通过测量有关的角度去确定.在光学技术中,精确测量光线偏折的角度具有十分重要的意义.本实验利用分光计通过对不同色光衍射角的测定,来实现光栅常数、光栅角色散及光源波长等物理量的测量.
·实验目的
1.进一步练习掌握分光计的调节和使用;
2.观察光线通过光栅后的衍射现象;
3.学习应用衍射光栅测定光波波长、光栅常数及角色散率的方法.
·实验仪器
分光计、双面反射镜、平面透射光栅、汞灯.
分光计的结构及调节见实验三.
汞灯可分为高压汞灯和低压汞灯,为复色光源.实验室通常选用GP20Hg型低压汞灯作为光源,其光谱如表1所示.实验室通常选择强度比较大的蓝紫色、绿色、双黄线作为测量用.汞灯在使用前要预热5-10min,断电后需冷却5-10min,因此汞灯在使用过程中,不要随意开关.
表1 GP20Hg型低压汞灯可可见光区域谱线及相对强度
衍射光栅是利用多缝衍射原理使入射光发生色散的光学元件,它由大量相互平行、等宽、等间距的狭缝或刻痕所组成.在结构上有平面光栅和凹面光栅之分,同时光栅分为透射式和反射式两大类.本实验所用光栅是透射式光栅,其原理如图10-1所示.
图10-1 光栅结构示意图
·实验原理
若以平行光垂直照射在光栅面上,则光束经光栅各缝衍射后将在透镜的焦平面上叠加,形成一系列间距不同的明条纹(称光谱线).根据夫琅禾费衍射理论,可得光栅方程:
(10-1)
式中d=a+b称为光栅常数(a为狭缝宽度,b为刻痕宽度,如图10-1),k为光谱线的级数,为k级明条纹的衍射角,是入射光波长.
如果入射光为复色光,则由(10-1)式可以看出,光的波长不同,其衍射角也各不相同,于是复色光被分解,在中央k=0,=0处,各色光仍重叠在一起,组成中央明条纹,称为零级谱线.在零级谱线的两侧对称分布着级谱线,且同一级谱线按不同波长,依次从短波向长波散开,即衍射角逐渐增大,形成光栅光谱,如图10-2.
图10-2 光栅衍射1级光谱
由光栅方程可看出,若已知光栅常数d,测出衍射明条纹的衍射角,即可求出光波的波长.反之,若已知,亦可求出光栅常数d.
将光栅方程(10-1)式对微分,可得光栅的角色散率为:
(10-2)
衍射角较小,为了便于估算,一般可将角色散D近似写为:
(10-3)
角色散是光栅、棱镜等分光元件的重要参数,它表示单位波长间隔内两单色谱线之间的角距离.由式(10-2)可知,如果衍射时衍射角不大,则近乎不变,光谱的角色散几乎与波长无关,即光谱随波长的分布比较均匀,这和棱镜的不均匀色散有明显的不同.
·实验内容与步骤
一、分光计及光栅的调节
1.按实验三中所述的要求调节好分光计.
2.分光计调好之后,将光栅按图3放在载物台上,通过望远镜观察光栅,发现反射回来的叉丝像与分划板的上叉丝不再重合,其原因主要是光栅平面与光栅底座不垂直,这时不能调节望远镜的仰俯,而是通过载物台下的三个螺钉来矫正.具体方法是调节螺钉a或b,直到望远镜中从光栅面反射回来的绿十字叉丝像与目镜中的上叉丝重合,至此光栅平面与分光计转轴平行,且垂直于准直管、固定载物台.
图10-3 光栅的放置
3.调节光栅刻痕与转轴平行
转动望远镜,观察光栅光谱线,调节栽物台螺丝c,使从望远镜中看到的叉丝交点始终处在各谱线的同一高度.调好后,再检查光栅平面是否仍保持与转轴平行,如果有了改变,就要反复调节载物台下的三个螺钉,直到两个要求都满足为止.旋转载物台和望远镜,使分划板的竖线、叉丝反射像的竖线、狭缝的透光方向三线合一,锁定载物台,开始测量.
二、测定光栅常数d
方法1:用望远镜观察各条谱线,首先记录白光的角位置,再测量级的汞灯光谱中紫线()的角位置,同一游标两次读数之差即为衍射角.重复测5次后取平均值,代入式(10-1)求出光栅常数d,计算光栅常数的标准不确定度.
方法2:用望远镜观察各条谱线,首先测量级的汞灯光谱中紫线()的角位置,转动望远镜,测量级的汞灯光谱中紫线的角位置,同一游标两次读数之差即为衍射角的2倍.重复测5次后取平均值,代入式(10-1)求出光栅常数d,计算光栅常数的标准不确定度.(方法1和方法2任选一种)
三、测定光波波长
选择汞灯光谱中的绿色谱线进行测量,测出相应于级谱线的角位置,重复5次后取平均值,算出衍射角.将步骤二中测出的光栅常数d及衍射角代入式(10-1),就可计算出相应的光波波长.并与标称值进行比较,算出标准偏差.
四、测量光栅的角色散D
用汞灯为光源,测量级光谱中双黄线的衍射角,双黄线的波长差为2.06nm,结合测得的衍射角之差,用式(10-3)求出角色散,并算出百分比误差(将作为标准值).
用汞灯为光源,测量级光谱中双黄线各自的衍射角,将第二步中测出的光栅常数d代入(10-2)式,分别求出双黄线的角色散;双黄线的波长差为2.06nm,结合测得的双黄线的衍射角之差,再用(10-3)式求出角色散,将求得的角色散的平均值并作为标准值,算出百分比误差.
·实验数据测量
1、紫谱线()±1级衍射角测量数据记录表
2、其余谱线±1级衍射角测量数据记录表
·实验注意事项
1.在分光计调节过程中,均要求视野中的像清晰,且无视差;
2.狭缝调节要求细而清晰,能分辨汞灯中的黄双线,但要防止狭缝关死,以至损坏狭缝;
3.光栅方程是在入射平行光严格垂直光栅表面的前提下成立的,本实验中务必注意;
·历史渊源与应用前景
由于光栅具有较大的色散率和较高的分辨本领,故它已被广泛地装配在各种光谱仪器中.采用现代高科技技术可制成每厘米有上万条狭缝的光栅,它不仅适用于分析可见光成分,还能用于红外和紫外光波.
干涉成像光谱仪、激光高度计、CCD立体相机将共同完成获取月球表面三维立体影像;γ射线谱仪、X射线谱仪将携手对月球表面有用元素及物质类型的含量和分布进行辨析。
·与中学物理的衔接
衍射光栅的内容在高中《物理》(选修3-4)中介绍得非常简单,实验器材也不容易获得,这不利于教师的教学及学生知识的系统掌握.中学阶段主要是分析和研究光谱.因此,实验过程中,要注意观察并描述光栅光谱的特点,增强对光栅光谱认识的同时,锻炼一下语言的描述能力.知道白光是由色光组成的,了解色光混合的现象.
·自主学习
本实验的构思亮点:利用分光计能精确测量角度的优势,来确定光栅常数的微小变化及波长的微小差别。
操作难点:分光计望远镜的调整,及零级光谱测量前三线合一的确定.
1.调节分光计的基本步骤是什么?
2.按游标原理,读出图10-4中的角度数.
3.应用分光计进行测量之前,应调节到何种状态?
4.为什么测量之前要求三线合一,若不重合,对结果有何影响?
5. 已知什么量?哪个是待测量?如何控制变量?关注仪器的分度值及单位.按要求处理实验数据,完成实验报告.
图10-4 游标盘读数
·实验探究与设计
尝试设计实验方案,用钠光灯做光源,找到零级的位置,并测量钠光灯的波长,完成实验.
光栅常数测定实验数据处理及误差分析
摘 要: 在光栅常数的测定实验中,很难保证平行光严格垂直人射光栅,这将形成误差,分光计的对称测盘法只能消除误差的一阶误差,仍存在二阶误差。.而当入射角较大时,二阶误差将不可忽略。
关键词: 误差,光栅常数,垂直入射,数据处理
Analysis and Improvements of the Method to Measure the Grating Constant
xuyongbin
(South-east University, Nanjing,,211189)
Abstract: During the measuring of grating constant determination,the light doesn’t diffract the grating and leads to error.Spectrometer rm,there is still the measured the symmetry disc method can only eliminate the first -order correction term,there is still the second-order correction error.When the incident angle of deviation is large,the error can not be ignored,an effective dada processing should be taken to eliminate the error .
key words: Grating Constant,Accidental error ,Improvements
在光栅常数测定的实验中,当平行光未能严格垂直入射光栅时,将产生误差,用对称测盘法只能消除一阶误差,仍存在二阶误差,我们根据推导,采取新的数据处理方式以消除二阶实验误差。
在光栅光谱和光栅常数测定实验中,我们需要调节光栅平面与分光计转抽平行,且垂直准直管,固定载物台,但事实上,我们很做到,因此导致了平行光不能严格垂直照射光栅平面,产生误差,虽然分光计的对称测盘可以消除一阶误差,但当入射角较大时,二阶误差也会造成不可忽略的误差。
当平行光垂直入射时,光栅方程为:
(1)
如上图,当平行光与光栅平面法线成θ角斜入射时的光栅方程为:
(2)
(3)
将方程(2)展开并整理,得与(1)式比较可知,由于人射角θ不等于零而产生了两项误差,如果很小,第一项 可视为一阶误差,
第二项可视为二阶误差,
如果较大,则引起的误差不能忽略。在相同人射角的条件下,当衍射级次增加时,增加,增加,因此一阶误差增大,测量高级次的光谱会使实验误差增大;而误差的二阶误差与衍射级次和衍射角无关,只与入射角有关。
另外,当衍射级次k越高时,衍射角越大,估读引起的相对误差也相对越小。
如果能测出θ值代入进行计算,理论上能对栅放置不精确而引起的误差进行修正。但人射角θ的测量有一定难度。考虑到一阶误差系数为奇函数,因此可以用对称测量的方法来消除,这也是通常实验所采用的。为此将(2)式和(3)式相加并两边同除2,得
可见一阶误差已消除,但二阶误差仍然存在。
在波长的计算中,若不计二阶误差,则有
因此,平行光不垂直入射引起波长测量的相对误为
其相对误差同样由人射角决定,与衍射级次和衍射角无关,而且对不同光栅,二阶误差误差都一样。
当平行光与光栅平面法线成θ角斜入射时的光栅方程为:
(2)
(3)
由(2)(3)可解得
(4) (5)
由以上两个可知,在实验过程中,我们可以在选择光谱中某一固定波长的谱线后,测出零级条纹的位置,和正负k级(k=1,2,3........)处的衍射角和,作和的曲线,求入射角,以减小所测光栅常数的误差。或者,我们可以选定某一级的衍射光谱,测出不同波长的衍射角,考虑到测量读数的偶然误差,应选取清晰且尽可能大级次的衍射条纹进行测量,用计算机模拟紫,蓝,绿,双黄线等不同波长的谱线的的和的曲线图,用最小二乘法,解出斜率,并用公式(4)解出入射角,求均值,修正所测得的光栅常数。
由于时间有限,并没有去实验室测大量的数据用
软件处理,这里先使用了第一级衍射光谱紫光和双黄线的波长和他们的衍射角的数据,用软件模拟后测得光栅常数,如上图所示,测得光栅常数为3797nm,虽然误差较大,但这是由于,所测谱线相对密集,且数据较少所导致。相信如果可以再测得蓝色,绿色谱线,以及第二级,第三极衍射光谱分别用软件处理,再取均值,并通过测量零级明纹的角度,通过公式计算角θ,对光栅常数结果进行修正,相信会使误差减小,实验结果更加准确。
参考文献:
[1] 钱峰,潘人培.大学物理实验(修订版)[M].北京:高等教育出版社,2005:87-94.
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