铁磁材料的磁滞回线和磁化曲线

实验   铁磁材料的磁滞回线的测绘

实验目的

1、了解铁磁材料的磁滞性质。

2、了解用示波器显示磁滞回线的基本原理。

3、测绘材料的磁滞回线。

实验仪器

磁滞回线实验组合仪、实验仪、测试仪、双踪示波器 

实验原理

铁磁物质是一种性能特异,用途广泛的材料。铁、钴、镍及其众多合金以及含铁的氧化物(铁氧体)均属铁磁物质。其特征是在外磁场作用下能被强烈磁化,故磁导率μ很高。另一特征是磁滞,即磁化场作用停止后,铁磁质仍保留磁化状态,图10-1为铁磁物质的磁感应强度B与磁化场强度H之间的关系曲线。

图中的原点O表示磁化之前铁磁物质处于磁中性状态,即B=H=O,当磁场H从零开始增加时,磁感应强度B随之缓慢上升,如线段oa所示,继之B随H迅速增长,如ab所示,其后B的增长又趋缓慢,并当H增至HS时,B到达饱和值BS,oabs称为起始磁化曲线。图10-1表明,当磁场从HS逐渐减小至零,磁感应强度B并不沿起始磁化曲线恢复到“O”点,而是沿另一条新的曲线SR下降,比较线段OS和SR可知,H减小B相应也减小,但B的变化滞后于H的变化,这现象称为磁滞,磁滞的明显特征是当H=O时,B不为零,而保留剩磁Br。

当磁场反向从O逐渐变至-HD时,磁感应强度B消失,说明要消除剩磁,必须施加反向磁场,HD称为矫顽力,它的大小反映铁磁材料保持剩磁状态的能力,线段RD称为退磁曲线。

图10-1还表明,当磁场按HS→O→HD→-HS→O→HD´→HS次序变化,相应的磁感应强度B则沿闭合曲线变化,这闭合曲线称为磁滞回线。所以,当铁磁材料处于交变磁场中时(如变压器中的铁心),将沿磁滞回线反复被磁化→去磁→反向磁化→反向去磁。在此过程中要消耗额外的能量,并以热的形式从铁磁材料中释放,这种损耗称为磁滞损耗,可以证明,磁滞损耗与磁滞回线所围面积成正比。


                                                    

可以说磁化曲线和磁滞回线是铁磁材料分类和选用的主要依据,图10-4为常见的两种典型的磁滞回线,其中软磁材料的磁滞回线狭长、矫顽力、剩磁和磁滞损耗均较小,是制造变压器、电机、和交流磁铁的主要材料。而硬磁材料的磁滞回线较宽,矫顽力大,剩磁强,可用来制造永磁体。                               

实验内容

一、观察磁滞回线波形

1、电路连接

连接线路,取R1=2.5Ω,“U选择”置于O位,U1和U2分别接示波器的“X输入”和“Y输入”,接地⊥。

2、样品退磁

开启实验仪电源,对试样进行退磁,转动“U选择”旋钮,令U从0增至3V,再从3V降为O。

3、观察波形

开启示波器电源,调光点位于示波器中点。调节示波器至x-y模式(按下CHl-X键)。调U2=2.2V(或某值),以及调X和Y轴的灵敏度,使曲线为合适的图形。

在方格纸上按比例描绘屏上显示的磁滞回线,计算出特殊点(H、B)的值。

4.先关掉实验仪的电源,换接另一样品,线路其它部分不变,再合电源,观察其波形。

5.观察比较两样品的磁滞回线,并指出其类型。

【数据处理】

求:Hc,  Hm,    Br,    Bm

 

第二篇:用示波器观察铁磁材料的磁化曲线和磁滞回线

实验23   用示波器观察铁磁材料的磁化曲线和磁滞回线

磁性材料应用十分广泛,从永久磁铁、变压器铁芯到录音、录像、计算机存储用的磁带、磁盘等材料都采用磁性材料。基本磁化曲线和磁滞回线反映了磁性材料的主要特征。通过实验研究这些性质不仅可以掌握用示波器观察、测量磁化曲线和磁滞回线的基本方法,而且还可以从理论和实际应用上加深对磁性材料磁特性的认识。

铁、钴、镍及其众多合金,以及含铁的氧化物(铁氧体)均属铁磁材料。铁磁材料分为硬磁和软磁两大类,其根本区别在于剩磁Br和矫顽力Hc的大小不同。硬磁材料的磁滞回线宽,剩磁、矫顽力大(达120~20000A/m以上),因而磁化后,其磁感应强度可长久保留,适宜做永久磁铁。软磁材料的磁滞回线窄,矫顽力Hc一般小于120A/m,但磁导率和饱和磁感应强度大,容易磁化和去磁,因而广泛用于电机、电器和仪表制造等工业部门。铁磁材料的磁化曲线和磁滞回线是铁磁材料的重要特性,也是设计电磁机构和仪表的重要依据之一。

本实验采用动态法测量磁滞回线。需要说明的是,用动态法测量的磁滞回线与静态磁滞回线是不同的,动态测量时除了磁滞损耗还有涡流损耗,因此动态磁滞回线的面积要比静态磁滞回线的面积大一些。另外涡流损耗还与交变磁场的频率有关,所以测量的电源频率不同,得到的BH曲线是不同的,这可以在实验中清楚地从示波器上观察到。

【实验目的】

1、 掌握磁滞、磁滞回线和磁化曲线的概念,加深对铁磁材料的主要物理量——矫顽力,剩磁和磁导率的理解;

2、学会用示波法测绘基本磁化曲线和磁滞回线。            

【实验原理】

1、磁化曲线。

如果在由电流产生的磁场中放入铁磁物质,则磁场将明显增强,此时铁磁物质中的磁感应强度比单纯由电流产生的磁感应强度增大百倍,甚至千倍以上。铁磁物质内部的磁场强度H与磁感应强度B有如下的关系:

    

图23—1  磁化曲线和μH曲线              图23—2  起始磁化曲线与磁滞回线

对于铁磁物质而言,磁导率μ并非常数,而是随H的变化而变化的物理量,即μf(H),为非线性函数。所以BH也是非线性关系,如图23—1所示。

 铁磁材料的磁化过程为:从未被磁化的状态(又称“去磁状态”)开始,在铁磁材料上外加一个由小到大的磁化场,则铁磁材料内部的磁场强度H与磁感应强度B也随之变大,其BH变化曲线如图23—1所示。但当H增大到一定值(Hs)后,B几乎不再随H的增加而增加,说明磁化已达饱和。从未磁化到饱和磁化的这段磁化曲线称为材料的“起始磁化曲线”,如图23—1中的Os段曲线所示。

2、  磁滞回线。

当铁磁材料的磁化达到饱和之后,如果将外磁化场减小,则铁磁材料内部的BH也随之减小,但其减小的过程并不是沿着Os段退回。显然,当磁化场撤销,H=0时,磁感应强度B仍然保持一定的数值B=Br,称为“剩磁”(剩余磁感应强度)。

若要使被磁化的铁磁材料的磁感应强度B减小到0,必须加上一个反方向磁场并逐步增大。当铁磁材料内部反向磁场强度增加到H=Hc时(图23—2上的c点),磁感应强度B才为0,达到退磁。图23—2中的bc段为退磁曲线,Hc为矫顽力。如图23—2所示,当H按照0→Hs→0→-Hc→-Hs→0→HcHs的顺序变化时,B沿相应的磁化曲线0→BsBr→0→-Bs→-Br→0→Bs的顺序变化,所形成的封闭曲线sbcdefs称为“磁滞回线”。由图23—2可知:

(1)当H=0时,B≠0,这说明铁磁材料还残留一定值的磁感应强度Br,通常称Br为铁磁物质的“剩余磁感应强度”(剩磁)。

(2)若要使铁磁物质完全退磁,即B=0,必须加一个反方向磁场Hc,这个反向磁场强度Hc称为该铁磁材料的“矫顽力”。

(3)B的变化始终落后于H的变化,这种现象称为“磁滞现象”。

(4)H上升或下降到同一数值时,铁磁材料内部的B值并不相同,即磁化过程与铁磁材料过去的磁化经历有关。

(5)当从初始状态H=0,B=0开始周期性地改变磁场强度的幅值时,在磁场由弱到强单调增加的过程中,可以得到面积由小到大的一簇磁滞回线,如图23—3所示。其中最大面积的磁滞回线称为“极限磁滞回线”。

 

(6)由于铁磁材料磁化过程的不可逆性以及具有剩磁的特点,在测定磁化曲线和磁滞回线时,必须首先将铁磁材料进行退磁,以保证外加磁场时H=0,B=0;其次,磁化电流在实验过程中只允许单调增加或减小,不能时增时减。在理论上,要消除剩磁Br,只需通一反向磁化电流,使外加磁场正好等于铁磁材料的矫顽力即可。实际上,矫顽力的大小通常并不知道,因此无法确定退磁电流的大小。我们从磁滞回线得到启示,如果使铁磁材料磁化达到饱和,然后逐渐减小磁化电流,同时不断改变磁化电流的方向,最终使磁化电流为0,则该材料的磁化过程就是一连串逐渐减小并最终趋于原点的环状曲线,如图23—4。当H减小到0时,B也同时为0,达到完全退磁。

实验表明,经过多次反复磁化后,BH的量值关系形成一个稳定、闭合的“磁滞回线”,通常用这条曲线来表示该材料的磁化性质。这种反复磁化的过程称为“磁锻炼”。本实验使用交变电流,所以每个状态都是经过充分的“磁锻炼”,随时可以获得磁滞回线。

我们把图23—3中原点O和各个磁滞回线的顶点s1,s2,s3所连成的曲线,称为“铁磁材料的基本磁化曲线”。不同的铁磁材料其基本磁化曲线是不相同的。为了使样品的磁特性可以重复出现,也就是指所测得的基本磁化曲线都是由原始状态(H=0,B=0)开始,在测量前必须进行退磁,以消除样品中的剩余磁性。

在测量基本磁化曲线时,每个磁化状态都要经过充分的“磁锻炼”,否则得到的BH曲线即为前面介绍的起始磁化曲线,两者不可混淆。

3、  示波器显示BH曲线的原理和线路。

示波器测量BH曲线的实验原理和线路如图23—5所示。

 

本实验研究的铁磁物质试样如图23—5所示。在式样上绕有励磁线圈N匝和测量线圈n匝。若在线圈N中通过磁化电流I1时,此电流在试样内产生磁场。根据安培环路定律HL=NI1,磁场强度的大小为:

                (1)

其中,为环状试样的平均磁路长度(在23—5中用虚线表示)。由图25—5可知示波器x轴偏转板输入电压为:

                (2)

由(1)式和(2)式可得:

               (3)

上式表明在交变磁场下,任一时刻电子束在x轴的偏转正比于磁场强度H

为了测量磁感应强度B,在次级线圈n上串联一个电阻R2和电容R2构成一个积分回路。根据电磁感应定律,交变的电流I1在试样中将产生感应电动势ε,或交变的磁感应强度BεB的关系为:

                  (4)

式中S为磁性材料试样的截面积。根据电磁学理论,次级回路中的电流为

                 (5)

式中,ω为电源的角频率,ε为次级线圈的感应电动势。若适当改变R2,使,则。由图25—5可知示波器y轴偏转板输入电压为将电容两端电压,即

                   (6)

上式表明在交变磁场下,任一时刻电子束在y轴的偏转正比于磁感应强度B

R2电路在电子技术中称为积分电路,

表示输出的电压UC是感应电动势ε对时间

的积分。为了如实地绘出磁滞回线,要求:

(1)积分电路的时间常数。(2)

在满足上述条件下,UC的振幅很小,如将它

直接加在y轴偏转板上,则不能绘出大小适合

需要的磁滞回线。为此,需将UC经过示波器

y轴放大器增幅后输至y轴偏转板上。这就要

求在实验磁场的频率范围内,放大器的放大系

数必须稳定,不会带来较大的相位畸变。事实上,示波器难以完全达到这个要求,因此,在实验中经常会出现如图23—6所示的畸变。适当调节R1的阻值,可得到最佳磁滞回线图形,以避免这种畸变。

这样,在磁化电流变化的一个周期内,电子束的径迹描出一条完整的磁滞回线。适当调节示波器xy轴增益,再由小到大调节信号发生器的输出电压,即能在屏上观察到由小到大扩展的磁滞回线图形。逐次记录其正顶点的坐标,并在坐标纸上把它连成光滑的曲线,就得到样品的基本磁化曲线。

4、  示波器的定标。

为了定量研究磁化曲线和磁滞回线,必须对示波器进行定标。

对具有校正信号的示波器,可根据示波器的使用方法,对xy轴分别进行定标,校正xy轴上每格表示的电压值后即可以进行测量。

x轴的灵敏度为Sx(V/格),y轴的灵敏度为Sy(V/格)(上述SxSy均可从示波器的面板上直接读出来),则:

式中,xy分别为测量时记录的坐标值(单位:格)。

综和上述分析,本实验定量计算公式为:

              (7)

                   (8)

式中各物理量的单位为:R1R2为Ω;为m;S为m2为F;SxSy为V/格;xy为格;则H的单位为A/m,B的单位为T。

本实验样品一与样品二为尺寸相同而磁性不同的两种材料,两者的励磁绕阻匝数N、测量绕阻匝数n均相同。其中,N=50,n=150,L=60mm,S=80mm2

【实验仪器】

示波器,动态磁滞回线实验仪如图23—7所示。

【实验内容】

1、按仪器上的线路图连接电路:先选择样品一,并令R1=2.5Ω,“U选择”置于0位。UHUB分别连接示波器的“x输入”和“y输入”,插孔“⊥”为公共端。

2、样品退磁:开启实验仪器电源,对试样进行退磁,即顺时针方向转动“U选择”旋钮,令U从0V增至3V,然后逆时针方向转动旋钮,将U从最大值降为0V,其目的是消除剩磁,确保样品处于磁中性状态,即B=H=0。            图23—7  磁滞回线实验仪

3、观察磁滞回线:开启示波器电源,令光点位于坐标网络中心,令U=2.2V,并分别调节示波器xy轴的灵敏度,使显示屏上出现图形大小合适的磁滞回线(若图形顶部出现编织状的小环,如图23—6所示,这时可以降低励磁电压予以消除)。同时对示波器进行定标。

4、观察基本磁化曲线,按步骤2 对样品进行退磁,从U=0开始,逐档提高励磁电压,将在显示屏上得到面积由小到大一个套一个的一簇磁滞回线,把每个磁滞回线的顶点坐标记录到表格1中,按(7)和(8)式换算成值,描绘在坐标纸上,将各点连成光滑的曲线,即为基本磁化曲线。

5、观察、比较样品一和样品二的磁化性能。

6、测绘μH曲线:开启电源,对样品进行退磁后,逐档提高励磁电压,依次测定对应不同电压的十组HsBs值,分别计算出μ,作μH曲线。

7、令U=3.0V,R1=2.5Ω,测定样品一的BsBrHc等参数。

8、令U=3.0V,R1=2.5Ω,将所取的H值和其相应的B值记入表格2中,在毫米方格纸上描出饱和磁滞回线,并算出HcHsBsBr值。

【注意事项】

调好磁滞回线大小位置后,必须进行退磁,测量过程中,不能再调节示波器xy轴的增益。

表1  基本磁化曲线和μH曲线

表2  BH曲线     Bs=     ,Br=    ,Hc=     ,Sx =     , Sy =    

【思考题】

1、  为什么测量时必须进行退磁? 如何进行?

2、  为什么磁化电流要单调增加或单调减小而不能时增时减?

3、  为什么在选定灵敏度SxSy后,要严格保持示波器xy轴增益不变?

4、  测定铁磁物质的基本磁化曲线和磁滞回线各有什么意义?

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